Croccos Wirbelsatz

Der Wirbelsatz von Crocco oder die Crocco-Gleichung ist ein 1922 von A. Friedmann und 1937 von Luigi Crocco aufgestellter physikalischer Satz aus der Strömungsmechanik. Er besagt, dass im konservativen Kraftfeld, wie dem Schwerefeld auf der Erde, eine wirbelfreie stationäre Strömung homentrop ist. Auf der anderen Seite folgt, dass nicht homentrope aber homenergetische stationäre Strömungen (mit homogener Energieverteilung) wirbelbehaftet sind. Er stellt den Zusammenhang zwischen Verwirbelung und Entropie und somit zwischen Kinematik und Thermodynamik in einem Strömungsfeld her.

Aussage

In einer stationären Strömung eines viskositätsfreien, und damit nicht-wärmeleitenden Gases gilt:

${\displaystyle {\vec {v}}\times \operatorname {rot} {\vec {v}}=\operatorname {grad} h_{0}-T\operatorname {grad} s}$

Hierin bezeichnen

• ${\displaystyle {\vec {v}}}$ das Geschwindigkeitsfeld der Strömung und ${\displaystyle \operatorname {rot} {\vec {v}}}$ dessen Rotation
• ${\displaystyle h_{0}:=h+v^{2}/2}$ die Ruheenthalpie des Gases und ${\displaystyle \operatorname {grad} h_{0}}$ deren Gradient
• T die Temperatur
• s die Entropie,

wobei ${\displaystyle h_{0}}$ und s als Enthalpie und Entropie pro Masseneinheit eingehen (spezifische Größen).

Interpretation

Oft kann man eine isoenergetische oder homenergetische Strömung mit ${\displaystyle \operatorname {grad} h_{0}=0}$ annehmen. Ist die Strömung außerdem noch homentrop, so ist auch ${\displaystyle \operatorname {grad} s=0}$, und nach Croccos Wirbelsatz folgt

${\displaystyle {\vec {v}}\times \operatorname {rot} {\vec {v}}=0}$.

Im Allgemeinen folgt daraus

${\displaystyle \operatorname {rot} {\vec {v}}=0}$

womit die Strömung rotations- bzw. wirbelfrei ist, was in einer Potentialströmung mit Geschwindigkeitspotential ${\displaystyle \Phi }$ und

${\displaystyle {\vec {v}}=\operatorname {grad} \Phi }$.

der Fall ist.

Croccos Wirbelsatz besagt also, dass rotationsfreie Strömungen homentrop sind und umgekehrt, wobei vorausgesetzt wird, dass sie stationär sind und Viskosität sowie Wärmeleitung vernachlässigbar sind.

Herleitung

Die Formel für die Temperatur- und Druckabhängigkeit der Enthalpie ${\displaystyle T\mathrm {d} s=\mathrm {d} h-v\mathrm {d} p}$ wird umgestellt und das spezifische Volumen ${\displaystyle v}$ durch den Kehrwert der Dichte ${\displaystyle \rho }$ ersetzt:

${\displaystyle -{\frac {1}{\rho }}\mathrm {d} p=T\mathrm {d} s-\mathrm {d} h}$

Ableitung nach einer kartesischen Koordinate ${\displaystyle x_{i}}$, Multiplikation mit einem Vektor ê_i der Standardbasis und Summation der Ergebnisse liefert

${\displaystyle -{\frac {1}{\rho }}\sum _{i=1}^{3}{\frac {\partial p}{\partial x_{i}}}{\hat {e}}_{i}=T\sum _{i=1}^{3}{\frac {\partial s}{\partial x_{i}}}{\hat {e}}_{i}-\sum _{i=1}^{3}{\frac {\partial h}{\partial x_{i}}}{\hat {e}}_{i}}$

oder koordinatenunabhängig mit dem Nabla-Operator 𝜵

${\displaystyle -{\frac {1}{\rho }}\nabla p=T\nabla s-\nabla h}$

In die substantielle Ableitung ${\displaystyle {\dot {\vec {v}}}:={\tfrac {\partial {\vec {v}}}{\partial t}}+({\vec {v}}\cdot \nabla ){\vec {v}}={\tfrac {\partial {\vec {v}}}{\partial t}}+\mathrm {grad} ({\vec {v}})\cdot {\vec {v}}}$ der Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {v}}}$ wird die Grassmann-Entwicklung eingearbeitet:

${\displaystyle {\dot {\vec {v}}}={\frac {\partial {\vec {v}}}{\partial t}}+{\frac {1}{2}}\mathrm {grad} ({\vec {v}}\cdot {\vec {v}})-{\vec {v}}\times \mathrm {rot} ({\vec {v}})={\frac {\partial {\vec {v}}}{\partial t}}+{\frac {1}{2}}\nabla ({\vec {v}}\cdot {\vec {v}})-{\vec {v}}\times (\nabla \times {\vec {v}})}$

Die Euler-Gleichungen der Strömungsmechanik lauten mit diesen Ergebnissen

${\displaystyle {\frac {\partial {\vec {v}}}{\partial t}}+{\frac {1}{2}}\nabla ({\vec {v}}\cdot {\vec {v}})-{\vec {v}}\times (\nabla \times {\vec {v}})=-{\frac {1}{\rho }}\nabla p+{\vec {k}}=T\nabla s-\nabla h-\nabla \psi }$

Darin ist ψ das Potential des konservativen Kraftfeldes mit Gradient ${\displaystyle {\vec {k}}=-\operatorname {grad} \psi =-\nabla \psi }$, wo das Minuszeichen Konvention ist. In einer stationären Strömung entfällt der erste Term auf der linken Seite und Umstellung sowie Zusammenfassung liefert:

${\displaystyle -{\vec {v}}\times (\nabla \times {\vec {v}})+\nabla \left({\frac {1}{2}}({\vec {v}}\cdot {\vec {v}})+h+\psi \right)=T\nabla s}$

In stationärer und viskositätsfreier Strömung mit vernachlässigbarer Wärmeleitung ist die Summe in der großen Klammer im ganzen Strömungsfeld konstant womit ihr Gradient verschwindet, was in den croccoschen Wirbelsatz mündet:

${\displaystyle -{\vec {v}}\times (\nabla \times {\vec {v}})=T\nabla s\quad \leftrightarrow \quad -{\vec {v}}\times (\operatorname {rot} {\vec {v}})=T\operatorname {grad} s}$

In wirbelfreien Strömungen ist das Geschwindigkeitsfeld rotationsfrei (${\displaystyle \operatorname {rot} {\vec {v}}={\vec {0}}}$) und somit das Strömungsfeld zugleich homentrop (${\displaystyle \operatorname {grad} s={\vec {0}}}$). Umgekehrt ist eine stationäre homenergetische Strömung, die nicht homentrop ist, zwangsläufig wirbelbehaftet.

Gekrümmter Stoß in einer Hyperschallströmung

Beim Durchgang durch einen gekrümmten Stoß, wie er in Hyperschallströmungen auftreten kann, wird die Entropie auf den einzelnen Stromlinien unterschiedlich erhöht. Hinter der Stoßfläche ist daher die Entropie nicht mehr homogen, und infolge des Croccoschen Wirbelsatzes kann die Strömung dort nicht mehr wirbelfrei sein.

Einzelnachweise

1. F. Durst: Grundlagen der Strömungsmechanik. Springer, 2006, ISBN 3-540-31323-0. 
   1. ↑ 157ff
   2. ↑ 159
2. ↑ A. Friedmann: Ein Aufsatz über die Hydrodynamik komprimierbarer Flüssigkeiten. Petrograd 1922, S. 198 (russisch, e-heritage.ru [abgerufen am 22. August 2023] Originaltitel: Опыт гидромеханики сжимаемой жидкости. Nachdruck 1934 unter Schriftleitung von Nikolai Kochin, erste Formel mit ${\displaystyle \operatorname {grad} T={\vec {0}}}$). 
3. ↑ Luigi Crocco (Sohn von Gaetano Crocco): Eine neue Stromfunktion für die Erforschung der Bewegung der Gase mit Rotation. In: Z. Angew. Math. Mech. Band 17, Nr. 1, 1937, S. 1–7, doi:10.1002/zamm.19370170103. 
4. J. H. Spurk: Strömungslehre. Einführung in die Theorie der Strömungen. 8., überarbeitete Auflage. Springer Verlag, Heidelberg, Dordrecht, London, New York 2010, ISBN 978-3-642-13142-4, doi:10.1007/978-3-642-13143-1. 
   1. 1 2 3 152
   2. ↑ 78
   3. ↑ 151
5. ↑ Die Vernachlässigung der Reibungsspannungen zieht die Vernachlässigung der Wärmeleitung nach sich. Spurk, Strömungslehre (2010), S. 86
6. ↑ siehe Spurk, Strömungslehre (2010), S. 150, und vergleiche Bernoulli-Gleichung#Erweiterte bernoullische Druckgleichung viskositätsfreier, idealer Gase

Literatur

• Karl Wieghardt: Theoretische Strömungslehre. Universitätsverlag Göttingen, Göttingen 2005, ISBN 3-938616-33-4, doi:10.17875/gup2005-72 (uni-goettingen.de).