Maximalfunktion

Maximalfunktionen treten in vielen Formen in der harmonischen Analysis auf und spielen eine bedeutende Rolle beim Verständnis der Differenzierbarkeitseigenschaften von Funktionen, singulären Integralen und partiellen Differentialgleichungen. Oft bieten sie einen tieferen und vereinfachten Ansatz zum Verständnis von Problemen in diesen Bereichen, im Vergleich zu anderen Methoden.

Definition

Sei $X$ ein Banachraum, $I$ ein gerichtetes Netz und $(\Omega ,\Sigma ,\mu )$ ein Maßraum. Mit ${\mathcal {M}}_{\text{Mess}}(\Omega )$ wird die Menge der messbaren Funktionen auf $\Omega$ bezeichnet. Sei der Operator $T^{*}$ gegeben durch

(T^{*}x)(\omega ):=\sup _{\alpha \in I}\|(T_{\alpha }x)(\omega )\|

,

wobei $T_{\alpha }\colon X\to {\mathcal {M}}_{\text{Mess}}(\Omega )$ ein sublinearer Operator und $T_{\alpha }x$ eine messbare Funktion für $x\in X$ und $\omega \in \Omega$ ist. Sei weiterhin

M(\delta ,C):=\sup _{x\in X,\|x\|\leq \delta }\mu \{\omega \in \Omega |(T^{*}x)(\omega )>C\}<\infty

für alle $C,\delta >0$ . Existiert außerdem eine dichte Teilmenge $X_{0}$ von $X$ , so dass für alle $x\in X_{0}$ die Folge $\alpha \mapsto (T_{\alpha }x)(\omega )$ einen Grenzwert für fast alle $\omega \in \Omega$ hat und gilt weiterhin

\lim _{\delta \downarrow 0}M(\delta ,C)=0

.

Dann ist die Grenzfunktion $T_{\infty }x$ der Folge $T_{\alpha }x$ für alle $x\in X$ messbar und der Operator $T_{\infty }\colon X\to {\mathcal {M}}_{\text{Mess}}(\Omega )$ linear. Außerdem konvergiert für eine Folge $(x_{n})_{n}$ mit $\|x_{n}-x\|\to 0$ die Folge $(T_{\infty }x_{n})(\omega )$ dem Maß nach gegen $(T_{\infty }x)(\omega )$ .

Die Funktion $T^{*}x$ aus diesem Satz wird Maximalfunktion genannt. Der Operator $T^{*}$ heißt gelegentlich auch Maximaloperator.

Hardy-Littlewood-Maximalfunktion

Die Hardy-Littlewood-Maximalfunktion ist eine der wichtigsten Maximalfunktionen. Sie findet in vielen Bereichen Verwendung, wobei die wichtigsten Anwendungen in den Beweisen des Lebesgue-Differentiationssatzes, des Satzes von Fatou sowie in der Theorie der singulären Integraloperatoren liegen.

Für $f\in L_{}^{1}(\mathbb {R} ^{n})$ ist die Hardy-Littlewood-Maximalfunktion $Mf\colon \mathbb {R} ^{n}\rightarrow \mathbb {R}$ definiert durch

Mf(x):=\sup _{\delta >0}{\frac {1}{|B_{\delta }(x)|}}\int \limits _{B_{\delta }(x)}|f(y)|dy

,

wobei $|B_{\delta }(x)|$ das $n$ -dimensionale Volumen der Kugel $B_{\delta }(x)$ um $x$ mit Radius $\delta$ bezeichnet.

Nicht-tangentiale Maximalfunktionen

Die nicht-tangentiale Maximalfunktion nimmt eine Funktion $F$ , die auf der oberen Halbebene

\mathbb {R} _{+}^{n+1}:=\left\{(x,t):x\in \mathbb {R} ^{n},t>0\right\}

definiert ist, und erzeugt eine Funktion $F^{*}$ , die auf $\mathbb {R} ^{n}$ definiert ist, gemäß der Darstellung:

F^{*}(x)=\sup _{|x-y|<t}|F(y,t)|

Bemerkung

Hierbei ist zu beachten, dass für ein festes $x$ die Menge $\{(y,t):|x-y|<t\}$ ein Kegel in $\mathbb {R} _{+}^{n+1}$ ist, mit Scheitelpunkt bei $(x,0)$ und einer Achse, die senkrecht zur Grenze von $\mathbb {R} ^{n}$ steht. Der nicht-tangentiale Maximaloperator nimmt somit einfach das Supremum der Funktion $F$ über einen Kegel mit Scheitelpunkt an der Grenze von $\mathbb {R} ^{n}$ an.

Approximation an die Identität

Eine besonders wichtige Form von Funktionen $F$ , bei denen die Untersuchung der nicht-tangentialen Maximalfunktion relevant ist, ergibt sich aus der Annäherung an die Identität. Dafür fixiet man eine integrierbare, glatte Funktion $\Phi$ auf $\mathbb {R} ^{n}$ , die folgende Bedingung erfüllt

\int \limits _{\mathbb {R} ^{n}}\Phi =1

und definiert

\Phi _{t}(x)=t^{-n}\Phi \left({\frac {x}{t}}\right)

für $t>0$ . Anschließend setzt man

F(x,t)=f*\Phi _{t}(x):=\int \limits _{\mathbb {R} ^{n}}f(x-y)\Phi _{t}(y)\mathrm {d} y

Somit kann man nun zeigen, dass

\sup _{t>0}\left|f*\Phi _{t}(x)\right|\leq (Mf)(x)\int \limits _{\mathbb {R} ^{n}}\Phi

,

woraus folgt, dass $f*\Phi _{t}(x)$ in $L^{p}\left(\mathbb {R} ^{n}\right)$ für alle $1\leq p<\infty$ gegen $f$ konvergiert.

Dieses Resultat kann verwendet werden, um zu zeigen, dass die harmonische Fortsetzung einer Funktion aus $L^{p}\left(\mathbb {R} ^{n}\right)$ in der oberen Halbebene nicht-tangential gegen diese Funktion konvergiert. Allgemeinere Ergebnisse können erzielt werden, indem der Laplace-Operator durch einen elliptischen Operator ersetzt wird.

Darüber hinaus kann man unter geeigneten Bedingungen an $\Phi$ zeigen, dass

F^{*}(x)\leq C(Mf)(x)

,

wobei $C$ eine Konstante ist.

BMO-Halbnorm

Für eine lokal integrierbare Funktion $f$ auf $\mathbb {R} ^{n}$ wird die Funktion $f^{\sharp }$ durch

f^{\sharp }(x):=\sup _{x\in B}{\frac {1}{|B|}}\int \limits _{B}\left|f(y)-f_{B}\right|\mathrm {d} y

definiert, wobei das Supremum über alle Kugeln $B$ gebildet wird und $f_{B}$ das Mittelwertintegral ${\textstyle f_{B}={\frac {1}{\mu (B)}}\int _{B}f(z)\mathrm {d} \mu (z)}$ von $f$ über die Kugel $B$ bezeichnet. In der englischen Literatur heißt die Funktion $f^{\sharp }$ Sharp function oder Sharp maximal function. Diese Funktion definiert eine Halbnorm auf der Menge alle Funktionen, für die $f^{\sharp }$ beschränkt ist.

Anwendung

Diese Maximalfunktion kann verwendet werden, um punktweise Ungleichungen in Bezug auf Singularintegrale abzuleiten. Angenommen man habe einen Operator $T$ , der auf $L^{2}\left(\mathbb {R} ^{n}\right)$ beschränkt ist, sodass für alle glatten und kompakt getragenen Funktionen $f$ gilt:

\|T(f)\|_{L^{2}}\leq C\|f\|_{L^{2}}

.

Weiterhin sei $T$ als Faltung mit einem Kern $K$ realisierbar, in dem Sinne, dass für glatte $f$ und $g$ mit disjunktem Träger

\int g(x)T(f)(x)\mathrm {d} x=\iint g(x)K(x-y)f(y)\mathrm {d} y\mathrm {~d} x

gilt. Zusätzlich nimmt man noch eine Größen- und Glattheitsbedingung für den Kern $K$ durch

\left|K(x-y)\downarrow _{\digamma }^{\prime }(x)\right|\leq C{\frac {|y|^{\gamma }}{|x|^{n+\gamma }}}

für $|x|\geq 2|y|$ an.

Dann gilt für ein festes $r>1$ :

(T(f))^{\sharp }(x)\leq C\left(M\left(|f|^{r}\right)\right)^{\frac {1}{r}}(x)

für alle $x\in \mathbb {R} ^{n}$ .

Maximalfunktionen in der Ergodentheorie

Sei $(X,{\mathcal {B}},m)$ ein Wahrscheinlichkeitsraum und $T:X\rightarrow X$ ein maßtreuer Endomorphismus von $X$ . Die Maximalfunktion einer Funktion $f\in L^{1}(X,m)$ ist dann definiert als:

f^{*}(x):=\sup _{n\geq 1}{\frac {1}{n}}\sum \limits _{i=0}^{n-1}\left|f\left(T^{i}(x)\right)\right|

Bemerkung

Die Maximalfunktion $f^{*}$ erfüllt hierbei eine schwache Abschätzung, die der Hardy-Littlewood-Maximalfunktion analog ist:

m\left(\left\{x\in X:f^{*}(x)>\alpha \right\}\right)\leq {\frac {\|f\|_{1}}{\alpha }}

,

was eine Umformulierung des maximalen Ergodensatzes darstellt, welcher verwendet wird, um den punktweisen Ergodensatz zu beweisen.

Martingal-Maximalfunktion

Wenn $\left\{f_{n}\right\}$ eine Martingalfolge ist, kann die Martingal-Maximalfunktion wie folgt definiert werden:

f^{*}(x)=\sup _{n}\left|f_{n}(x)\right|

Falls $\textstyle f(x)=\lim _{n\rightarrow \infty }f_{n}(x)$ existiert, gelten viele Ergebnisse, die im klassischen Fall bekannt sind (z. B.: Beschränktheit in $L^{p}$ für $1<p\leq \infty$ und die schwache $L^{1}$ -Ungleichung), auch für $f$ und $f^{*}$ .

Literatur

Stein, E.M.: Singular Integrals and Differentiability Properties of Functions. Princeton University Press, 1971
Stein, E.M.: Topics in Harmonic Analysis Related to the Littlewood-Paley Theory. Princeton University Press, 1970

Einzelnachweise

1 2 Barry, S.: Harmonic Analysis. American Mathematical Soc., 2015, ISBN 978-1-4704-1102-2, S. 22 f. (google.de).
↑ Stein, E.M.: Harmonic Analysis. Princeton University Press, 1993
↑ Grafakos, L.: Classical and Modern Fourier Analysis. Pearson Education Inc., 2004
↑ Stein, E.M.; Murphy, T.S.: Harmonic Analysis: Real-variable Methods, Orthogonality, and Oscillatory Integrals. Princeton University Press, 1993, ISBN 978-0-691-03216-0, S. 146 (google.de [abgerufen am 19. Januar 2025]).
↑ Grafakos, L.: Fundamentals of Fourier Analysis. Springer Nature, 2024, ISBN 978-3-031-56500-7, S. 271 (google.de [abgerufen am 19. Januar 2025]).
↑ Strömberg, J.O.; Torchinsky, A.: Weighted Hardy Spaces. Lecture Notes in Mathematics, vol 1381. Springer Verlag, Kapitel III, 1989, ISBN 978-3-540-51402-2
↑ Stein, E.M.: The General Littlewood-Paley Theory. Topics in Harmonic Analysis Related to the Littlewood-Paley Theory. Princeton University Press, Chapter IV, 2004

[:0-1] 1 2 Barry, S.: Harmonic Analysis. American Mathematical Soc., 2015, ISBN 978-1-4704-1102-2, S. 22 f. (google.de).

[2] Stein, E.M.: Harmonic Analysis. Princeton University Press, 1993

[3] Grafakos, L.: Classical and Modern Fourier Analysis. Pearson Education Inc., 2004

[4] Stein, E.M.; Murphy, T.S.: Harmonic Analysis: Real-variable Methods, Orthogonality, and Oscillatory Integrals. Princeton University Press, 1993, ISBN 978-0-691-03216-0, S. 146 (google.de [abgerufen am 19. Januar 2025]).

[5] Grafakos, L.: Fundamentals of Fourier Analysis. Springer Nature, 2024, ISBN 978-3-031-56500-7, S. 271 (google.de [abgerufen am 19. Januar 2025]).

[6] Strömberg, J.O.; Torchinsky, A.: Weighted Hardy Spaces. Lecture Notes in Mathematics, vol 1381. Springer Verlag, Kapitel III, 1989, ISBN 978-3-540-51402-2

[7] Stein, E.M.: The General Littlewood-Paley Theory. Topics in Harmonic Analysis Related to the Littlewood-Paley Theory. Princeton University Press, Chapter IV, 2004