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Un isolant de Kondo est un semi-conducteur à bande interdite étroite dans lequel la bande interdite semble produite par l'hybridation entre des électrons f localisés et une bande de conduction d'électrons s ou d demi-remplie. Cependant, leur susceptibilité magnétique obéit à loi de Curie à haute température, puis en dessous d'un pic se met à décroître jusqu'à une valeur constante à basse température, comme si les électrons f formaient des moments magnétiques à haute température et ne s'hybridaient avec les électrons de la bande de conduction qu'à basse température. La diffusion inélastique des neutrons fait apparaître un gap à basse température, mais plus grand que la bande interdite. L'application d'un champ magnétique peut rendre le matériau conducteur.
Du point de vue théorique, l'état isolant est dû à l'effet Kondo qui libère dans la bande de conduction des porteurs de charge supplémentaires jusqu'à en faire une bande pleine.
La table donne quelques largeurs de bande interdite mesurées à basse température dans des isolants Kondo. Bien que ne présente pas d'électrons f, il se comporte comme un isolant de Kondo.
| Matériau | Bande interdite () en K |
|---|---|
| CeNiSn | 3 |
| 42 | |
| SmB6 | 27 |
| YbB12 | 62 |
| 750 |
![{\displaystyle {\mathrm {Ce} {\vphantom {A}}_{\smash[{t}]{3}}\mathrm {Bi} {\vphantom {A}}_{\smash[{t}]{4}}\mathrm {Pt} {\vphantom {A}}_{\smash[{t}]{3}}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0052416b71b3cd3709e6fa8a1c275543f4d9ef0d)
