Cassegrain

Cassegrain tipo catadióptrico

Quando um telescópio tipo Cassegrain envolve a combinação de componentes refletores e refratores são chamados de telescópios Cassegrain tipo catadióptrico.

O Cassegrain "Clássico"

No Cassegrain "Clássico" a onda eletromagnética é captada pelo espelho primário parabólico, reflete para o secundário hiperbólico que a reflete novamente e esta passa pelo furo central do espelho primário onde é captada pelo equipamento (instrumento) instalado no telescópio ou radiotelescópio.

O raio de curvatura dos espelhos primários e secundários nesta configuração são, respectivamente:

${\displaystyle R_{1}=-{\frac {2DF}{F-B}}}$

e

${\displaystyle R_{2}=-{\frac {2DB}{F-B-D}}}$

onde

• ${\displaystyle F}$ é a efetividade do sistema focal
• ${\displaystyle B}$ é a distância do secundário para o foco
• ${\displaystyle D}$ é a distância entre os dois espelhos

Se ${\displaystyle B}$ e ${\displaystyle D}$ são conhecidos, o foco do espelho primário ${\displaystyle f_{1}}$, e a distância para o foco de trás do espelho primário ${\displaystyle b}$, temos ${\displaystyle D=f_{1}(F-b)/(F+f_{1})}$ e ${\displaystyle B=D+b}$.

A constante cônica do espelho primário é o mesmo que o da parábola ${\displaystyle K_{1}=-1}$, e a do espelho secundário ${\displaystyle K_{2}}$ é escolhida substituindo o foco no local desejado:

${\displaystyle K_{2}=-1-\alpha -{\sqrt {\alpha (\alpha +2)}}}$,

onde

${\displaystyle \alpha ={\frac {1}{2}}\left[{\frac {4DBM}{(F+BM-DM)(F-B-D)}}\right]^{2}}$,

e ${\displaystyle M=(F-B)/D}$ é o aumento secundário.